Tham khảo tài liệu 'giáo trình vật lý đại cương tập 2 part 9', khoa học tự nhiên, vật lý phục vụ nhu cầu học tập, nghiên cứu và làm việc hiệu quả | L 7 i - cosQt dt dt c m hay 2p CO21 - i cosQt dt dt L Trong đó R . 1 à C 2L LC Ta phải xác định cường độ i nghiệm của phương trình . Lý thuyết và thực nghiệm chứng tỏ rằng sau một khoảng thời gian quá độ ngắn dao động điện trong mạch là điều hoá nghĩa là không tắt với chu kỳ hằng chu kỳ của nguồn tác dụng. Vì vậy dao động điện trong trường hợp này gọi là dao dộng điện cưỡng bức. Nói cách khác cường độ dòng điện i có thể viết dưới dạng một hàm sin của t với tần số góc fì. i Imsin Qt 0 Đạo hàm i một lần và hai lần theo t rồi thay vào ta được cừ2 - Q2 Imsin Qt c 2pfìImcos Qt t cosQt Lí Cho Qt 0 rồi Qt 2 trong lần lượt ta được tó2 - Q2 Imsin D 2pQImcosd co2 - O2 lmcos0 - 2pQImsin D 0 Từ hai phương trình trên dề dàng suy ra - --------4 -------T 6-5l í ỉ T J N J- - QL tg D 194 25 GTVLÝĐC Kết luận a Dao động điện cưỡng bức cùng tần số với tần số của nguồn tác dụng. b Biên độ Im và pha ban đầu fb của i phụ thuộc biện độ và tẩn số của nguồn tác dụng. c Với R L c xác định nếu chọn Q của nguồn ngoài saọ cho thì biên độ dao động điện Im sẽ cực đại và đồng thời 0 0. Trường hợp này xảy ra khi Q - ữ Vlc nghĩa là khi tấn số của nguồn ngoài tác đụng đúng bằng tần số riêng của mạch. Khi đó ta nói rằng xảy ra hiện tượng cộng hưởng điện. d Nếu 1L thì theo t 0 nghĩa là i sớm pha so với S nếu QL thì 0 nghĩa là i trễ pha so với Hình Chú thích Trong công thức đại lượng ở mẫu số L2. 1 z . R2 -7-- fìL ỵ loc J 195 gọi là tổng trở kháng của mạch đối với tần sô góc Q và công thức có thể viết Công thức này diễn tả định luật Ôm cho mạch R L C Biên độ cường độ dòng điện biên độ dao động điện cưỡng bức bằng thương sô của biên độ suất điện dộng chia cho tổng trở kháng của mạch Tổng trở z có vai trò như điện trở trong các mạch điện một chiều cũng tính ra đơn vị Ôm Q . Chú thích Giá trị hiệu dụng Ta hãy tính điện Ijăng tiẽu thụ do loả nhiệt jun trong mạch nói trên trong thời gian một chu kỳ T T w jRi2dt JriJ sin2 Ql T dt 0
