Bài giảng "Trường điện từ - Lecture 9: Trường điện từ biến thiên" cung cấp các kiến thức giúp người học có thể thiết lập hệ phương trình D’Alembert cho trường điện từ biến thiên từ hệ phương trình Maxwell. nội dung chi tiết. | Bài giảng Trường điện từ: Lecture 9 - Trần Quang Việt (tt) EE 2003: Trường điện từ Lecture 9 Trường điện từ biến thiên – Thiết lập hệ phương trình D’Alembert cho trường điện từ biến thiên từ hệ phương trình Maxwell. Electromagnetics Field Tran Quang Viet – FEEE – HCMUT Mô hình toán Trường điện từ biến thiên là trường điện từ có các đại lượng đặc trưng thay đổi theo không gian và thời gian, tuân thủ theo các phương trình sau: D rotH = J + H1t - H 2t = JS t B rotE = - E1t - E 2t = 0 D = E t divD = V D1n - D2n = s B = H divB = 0 B1n - B2n = 0 J = E V s divJ = - J1n - J2n = - t t EEElectromagnetics 2015 : Signals &Field Systems TranQuang Tran QuangViet Viet–– FEEE FEEE -– HCMUT HCMUT 1 Định nghĩa thế vectơ & thế vô hướng Định nghĩa thế vectơ: divB = 0 B = rotA div(rotA) = 0 Định nghĩa thế vô hướng: B A rotE = - rot(E + )=0 A t t E = grad rot(grad ) = 0 t Tính đa trị của các hàm thế: f (A, ) (B, E) (A+gradf , ) (B, E) t Điều kiện phụ Lorentz: divA = - t EEElectromagnetics 2015 : Signals &Field Systems TranQuang Tran QuangViet Viet–– FEEE FEEE -– HCMUT HCMUT Phương trình d’Alembert cho thế vectơ Áp dụng pt Maxwell (1): D rotH = J t E rotB = J t 2 A grad(divA ) A = J 2 t t 2 A A 2 = J t 1 1 2 A Đặt: v A = J v 2 t 2 EEElectromagnetics 2015 : Signals &Field Systems TranQuang Tran QuangViet Viet–– FEEE FEEE -– HCMUT HCMUT 2 Phương trình d’Alembert cho thế vô hướng Áp dụng pt Maxwell (3): divD = v divE = v
