Nhiệt động học chia vũ trụ ra thành các hệ ngăn cách bởi biên giới (có thật hay tưởng tượng). Tất cả các hệ không trực tiếp nằm trong nghiên cứu được quy là môi trường xung quanh. | Vậy công cùa các ực áp suất có dạng J-FodV -VV -V . nghĩa íà W -RPữ Ap dụng băng sô w -1 05 kJ. Biến đôi là đon nguồn độ giảm của p tương ứng với công cực đại nhận được trong quá trinh biến đôi. Do dF ÌU - TữdS và bàng cách áp dụng đồng nhất thức của khí dS áỉỳ- l dV 7 . nghĩa là dF dơf 1 RTịị T T T V Tữ V vớt ứU dT. y-1 Tích phán hệ thức này từ trạng thái đầu đen trạng thái cuối và kê đến hệ thức Kv Vì Kiầu TịPữ dF -R - To - Tri - ỵTữ In 7nln Ạ Áp dụng băng số AF Ta lại tìm thay w AF . biên đôi là bất thuận nghịch A Chú V Nêu nhiệt độ ban đầu cùa khí đã là Tữ thay cho T . độ biến thiên của Pn ì F tóm lại bang AF AF RTn In -ị. V1J 2 AG AF PnAV AF -W . Do biến đổi là đơn nguồn và đem áp. G là the nhiệt động kết họp với nó AC rỗ ràng là âm. 3 AƠ AU-TữAS PữAV Q-TữAS TQữmođẩí-T0AS và do àS Krao đó Vo ra lúc đÓ AG Tữ 0 ra Vậy biển đôi là bất thuận nghịch -7 . 0 - lạU 111 o t v 4 Các nhiệt độ của hai ngăn là bằng nhiệt độ của môi trường ngoài vậy ta có thê sử dụng năng lượng tự do của hệ biến đôl là đơn nguồn và các nhiệt độ của hệ và của môi trường ngoài ỏ đầu và ở cuối quá trình biến đôi là bằng nhau. Lúc đó cân bằng nhiệt động tương ứng với dFlôm CÔ11O 0 . Do F là đại lượng quàng tính vậy dFlắnĩ cộng d Vi d V 2 Mặt khác. dF -SdT -PdV vậy -d Vhi I Khí d Khi 1 Khí id Tkhi 2 Vi 2d Vi 2 Khi cân bằng nhiệt đuợc thự hiện d r 0 và -PM d Ví I Vi 2d Khi 2 Cuối cùng d Kổng cộng d Ví d vkhi 2 và d Kổng cộn 0 vì răng thê tích là đại lượng quảng tính và Kônecôna không doi. Cuối cùng ta có d vkhi 2 - Pkhi 0 vậy Fj hi 2 một biến đôi nguyên tố của thè tích không thê xay ra nếu các hệ là cân bâng cơ học. Chú ý Giả thiết liên quan đen thành không xuất hiện rõ rệt trong lập luận. Tuy nhiên nếu tính đến ma sát hệ có thê cân bằng cơ học mà các áp suất ờ hai ngăn không bằng nhau lúc đó công của các lực ma sát bù trừ công tông cộng của các lực áp suất. 1 Cũng như trong bài tập J. các điều kiện thí nghiệm dần dến việc sử dụng năng lượng tự do F cửa khí. Ta
