Như chúng ta thấy ở phần , sự tắt dần của sóng siêu âm không trực tiếp cho hình dạng của bề mặt fermi. Nhưng nếu từ trường cùng được sử dụng với sóng siêu âm, khi đó hiện tượng thu được phụ thuộc trực tiếp vào diện mạo hình học của bề mặt. Những hiện tượng này rất phức tạp trong lý thuyết và trong thực nghiệm; có nhiều cách khác nhau để sắp xếp chiều của từ trường, vector lan truyền của sóng siêu âm và sự phân cực của vector sóng, . | Trần Văn Thảo Cao học VLLT DHKHTN K19 . Những dao động âm - Magneto Như chúng ta thấy ở phần sự tắt dần của sóng siêu âm không trực tiếp cho hình dạng của bề mặt fermi. Nhưng nếu từ trường cùng được sử dụng với sóng siêu âm khi đó hiện tượng thu được phụ thuộc trực tiếp vào diện mạo hình học của bề mặt. Những hiện tượng này rất phức tạp trong lý thuyết và trong thực nghiệm có nhiều cách khác nhau để sắp xếp chiều của từ trường vector lan truyền của sóng siêu âm và sự phân cực của vector sóng để hoàn thành sự phân tích người ta phải xây dựng hàm dẫn tổng quát ơ q ữ tương tự như nhưng thể hiện qua hệ tọa độ cyclotron như trong ho ặc . Điều này có thể được thực hiện nhưng chắc chắn phức tạp hơn bởi những hoàn cảnh hình học của nó. 1 Tranvanthao1985@yahoo. com Trần Văn Thảo Cao học VLLT DHKHTN K19 Hình 164 Bề mặt Fermi của Đồng. Tuy nhiên trường hợp đơn giản sau đây sẽ minh họa các hiệu ứng. Giả sử chúng ta có từ trường theo trục z và sóng siêu âm ngang với vector phân cực theo trục y lan truyền theo trục x. Xét quỹ đạo thực của electron trong không gian thực. Đối với những electron tự do quỹ đạo này sẽ là hình xoắn ốc tức là sẽ thu được hình tròn khi ta chiếu lên mặt phẳng x y . Đối với quỹ đạo trong không gian k thì việc chiếu được xác định dễ dàng. Tổng quát k -ịH A r ch Giống như . Theo sau lấy tích phân theo thời gian ta được k e H A r ch Quỹ đạo của k trong không gian k tương tự như quỹ đạo r trong không gian thực lên mặt phẳng x - y chỉ khác là nhân thêm - H và quay vuông góc với H ch Hình 165 a Quỹ đạo của electron trong không gian thực. b Quỹ đạo trên bề mặt Fermi. 2 Tranvanthao1985@yahoo. com Trần Văn Thảo Cao học VLLT DHKHTN K19 Bây giờ ta xét điện trường thiết lập bởi sóng âm học. Cho những mục đích thực nghiệm chúng ta có thể giải quyết điều này khi dao động điện trường dừng dừng lan truyền ngang theo chiều lan truyền. Trong thực nghiệm để làm cho aHT 1 chúng ta cần từ trường đủ mạnh khoảng úH ú các electron chuyển .
