Chương 3 ĐỊNH LUẬT NHIỆT ĐỘNG I VÀ CÁC QUÁ TRÌNH CƠ BẢN CỦA CHẤT KHÍ . Định luật nhiệt động I . Nội dung và ý nghĩa Định luật nhiệt động một là định luật bảo toàn và chuyển hoá năng lượng ứng dụng trong phạm vi nhiệt. Nhiệt năng có thể được chuyển hoá thành các dạng năng lượng khác. Một lượng nhiệt năng bị tiêu hao thì sẽ có một lượng xác định năng lượng khác được hình thành và tổng năng lượng của hệ thống không thay đổi. Định luật nhiệt động thứ nhất đề cập. | Chương 3 ĐỊNH LUẬT NHIỆT ĐỘNG I VÀ CÁC QUÁ TRÌNH CƠ BẢN CỦA CHẤT KHÍ . Định luật nhiệt động I . Nội dung và ý nghĩa Định luật nhiệt động một là định luật bảo toàn và chuyển hoá năng lượng ứng dụng trong phạm vi nhiệt. Nhiệt năng có thể được chuyển hoá thành các dạng năng lượng khác. Một lượng nhiệt năng bị tiêu hao thì sẽ có một lượng xác định năng lượng khác được hình thành và tổng năng lượng của hệ thống không thay đổi. Định luật nhiệt động thứ nhất đề cập tới việc biến hóa giữa nhiệt và công và được đươc phát biểu Nhiệt có thể có thể biến thành công và ngược lại công cũng có thể biến thành nhiệt. . Phương trình định luật nhiệt động I a. Dạng tổng quát của phương trình định luật nhiệt động I Giả sử môi chất trong hệ nhận nhiệt lượng Q từ môi trường lúc này năng lượng toàn phần của hệ sẽ biến đổi một lượng AW W2 - W1 và hệ có thể sinh công ngoài Lni2 tác dụng tới môi trường. Từ nhận xét này và theo định luật bảo toàn và biến hóa năng lượng ta có phương trình cân bằng năng lượng như sau Q aW Lni2 3-1 q Aw lni2 3-2 b. Phương trnh định luật nhiệt động I đối với hệ kín và hở Đối với hệ kín Theo các biểu thức 2-38 và 2-56 ta có Awk Au và lni2 112 Thay vào 3-2 ta có q Au 112 dq du vdp 3-3 Ta biết hệ kín i u pv nên u i - pv và du di - pdv - vdp Thay vào 3-3 ta có dq di - vdp di dlkt 3-4 Đối với hệ hở Theo 2-40 ta có Awh Ai A2 3-5 Thay vào 3-2 ta có 32 PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http q - Ai 2 lni2 Mặt khác kết hợp 2-57 lkt12 - ln12 Am2 2 Do đó q - Ai lkt12 3-6 dq - di dlkt 3-7 Nếu bây giờ ta thay i - u pv hay di - du pdv vdp vào 3-7 ta lại có biểu thức dq - du pdv vdp - vdp - du pdv dq - du dlkt 3-8 Khi thay các quan hệ du - CvdT di - CpdT vào 3-3 và 3-4 ta có dạng phương trình định luật nhiệt động I dùng cho cả hệ kín và hệ hở của khí lý tưởng. dq - CvdT pdv 3-9 dq - CpdT - vdp 3-10 c. Phương trình định luật nhiệt động I cho dòng khí hoặc hơi chuyển động Dòng khí chuyển động trong các ống dẫn là .
