Báo cáo tài liệu vi phạm
Giới thiệu
Kinh doanh - Marketing
Kinh tế quản lý
Biểu mẫu - Văn bản
Tài chính - Ngân hàng
Công nghệ thông tin
Tiếng anh ngoại ngữ
Kĩ thuật công nghệ
Khoa học tự nhiên
Khoa học xã hội
Văn hóa nghệ thuật
Sức khỏe - Y tế
Văn bản luật
Nông Lâm Ngư
Kỹ năng mềm
Luận văn - Báo cáo
Giải trí - Thư giãn
Tài liệu phổ thông
Văn mẫu
THỊ TRƯỜNG NGÀNH HÀNG
NÔNG NGHIỆP, THỰC PHẨM
Gạo
Rau hoa quả
Nông sản khác
Sữa và sản phẩm
Thịt và sản phẩm
Dầu thực vật
Thủy sản
Thức ăn chăn nuôi, vật tư nông nghiệp
CÔNG NGHIỆP
Dệt may
Dược phẩm, Thiết bị y tế
Máy móc, thiết bị, phụ tùng
Nhựa - Hóa chất
Phân bón
Sản phẩm gỗ, Hàng thủ công mỹ nghệ
Sắt, thép
Ô tô và linh kiện
Xăng dầu
DỊCH VỤ
Logistics
Tài chính-Ngân hàng
NGHIÊN CỨU THỊ TRƯỜNG
Hoa Kỳ
Nhật Bản
Trung Quốc
Hàn Quốc
Châu Âu
ASEAN
BẢN TIN
Bản tin Thị trường hàng ngày
Bản tin Thị trường và dự báo tháng
Bản tin Thị trường giá cả vật tư
Tìm
Danh mục
Kinh doanh - Marketing
Kinh tế quản lý
Biểu mẫu - Văn bản
Tài chính - Ngân hàng
Công nghệ thông tin
Tiếng anh ngoại ngữ
Kĩ thuật công nghệ
Khoa học tự nhiên
Khoa học xã hội
Văn hóa nghệ thuật
Y tế sức khỏe
Văn bản luật
Nông lâm ngư
Kĩ năng mềm
Luận văn - Báo cáo
Giải trí - Thư giãn
Tài liệu phổ thông
Văn mẫu
NGÀNH HÀNG
NÔNG NGHIỆP, THỰC PHẨM
Gạo
Rau hoa quả
Nông sản khác
Sữa và sản phẩm
Thịt và sản phẩm
Dầu thực vật
Thủy sản
Thức ăn chăn nuôi, vật tư nông nghiệp
CÔNG NGHIỆP
Dệt may
Dược phẩm, Thiết bị y tế
Máy móc, thiết bị, phụ tùng
Nhựa - Hóa chất
Phân bón
Sản phẩm gỗ, Hàng thủ công mỹ nghệ
Sắt, thép
Ô tô và linh kiện
Xăng dầu
DỊCH VỤ
Logistics
Tài chính-Ngân hàng
NGHIÊN CỨU THỊ TRƯỜNG
Hoa Kỳ
Nhật Bản
Trung Quốc
Hàn Quốc
Châu Âu
ASEAN
BẢN TIN
Bản tin Thị trường hàng ngày
Bản tin Thị trường và dự báo tháng
Bản tin Thị trường giá cả vật tư
Thông tin
Tài liệu Xanh là gì
Điều khoản sử dụng
Chính sách bảo mật
0
Trang chủ
Kỹ Thuật - Công Nghệ
Điện - Điện tử
Classical Mechanics Joel phần 9
Đang chuẩn bị liên kết để tải về tài liệu:
Classical Mechanics Joel phần 9
Quốc Bình
75
25
pdf
Không đóng trình duyệt đến khi xuất hiện nút TẢI XUỐNG
Tải xuống
Bây giờ chúng ta hãy xem xét một vấn đề với Hamilton được bảo tồn trong một ý nghĩa gần đúng bằng một hệ thống khả tích với mức độ tự do n. Hệ thống này có khả tích được mô tả với một H Hamilton (0), và chúng tôi cho rằng chúng tôi đã mô tả nó trong điều khoản của biến hành động của mình (0) (0) Ii và các biến góc φi. | 194 CHAPTER 7. PERTURBATION THEORY so it need not be uniquely defined. This is what happens for example for the two dimensional harmonic oscillator or for the Kepler problem. 7.2 Canonical Perturbation Theory We now consider a problem with a conserved Hamiltonian which is in some sense approximated by an integrable system with n degrees of freedom. This integrable system is described with a Hamiltonian H 0 and we assume we have described it in terms of its action variables Iị and angle variables . This system is called the unperturbed system and the Hamiltonian is of course independent of the angle variables H0 f 0 0 H0 . The action-angle variables of the unperturbed system are a canonical set of variables for the phase space which is still the same phase space for the full system. We write the Hamiltonian of the full system as H 0 ỹ0 H 0 f 0 eHi 0 ỹ 0 . 7.1 We have included the parameter e so that we may regard the terms in Hi as fixed in strength relative to each other and still consider a series expansion in e which gives an overall scale to the smallness of the perturbation. We might imagine that if the perturbation is small there are some new action-angle variables ĩ and ội for the full system which differ by order e from the unperturbed coordinates. These are new canonical coordinates and may be generated by a generating function of type 2 . F ự.ỉU E c Ii eFl Ợ. ỹm . This is a time-independent canonical transformation so the full Hamiltonian is the same function on phase-space whether the unperturbed or full action-angle variables are used but has a different functional form H H 0 0 . 7.2 Note that the phase space itself is described periodically by the coordinates Ị 0 so the Hamiltonian perturbation H1 and the generating 7.2. CANONICAL PERTURBATION THEORY 195 function F1 are periodic functions with period 2 in these variables. Thus we can expand them in Fourier series H1 ĩ ỉ X H ĩ 0 jW . 7.3 . . . F1 ợ.ỉm X F I eikf 0 . 7.4 k where the sum is over all .
TÀI LIỆU LIÊN QUAN
Ebook Mathematical methods of classical mechanics (Second edition): Part 2
Ebook Arya - Classical mechanics (2nd edition): Part 1
Lectures Classical mechanics
Ebook Mathematical methods of classical mechanics (Second edition): Part 1
Ebook Arya - Classical mechanics (2nd edition): Part 2
Ebook Classical mechanics: Part 2
Lectures on Classical mechanics
Ebook Structure and interpretation of classical mechanics
THERE ONCE WAS A CLASSICAL THEORY: Introductory Classical Mechanics, with Problems and Solutions
Lecture Notes on classical mechanics for physics
Đã phát hiện trình chặn quảng cáo AdBlock
Trang web này phụ thuộc vào doanh thu từ số lần hiển thị quảng cáo để tồn tại. Vui lòng tắt trình chặn quảng cáo của bạn hoặc tạm dừng tính năng chặn quảng cáo cho trang web này.