Đang chuẩn bị liên kết để tải về tài liệu:
Giáo trình MÔ HÌNH HOÀN LƯU BIỂN VÀ ĐẠI DƯƠNG - Chương 2

Chương 2 CÁC MÔ HÌNH HOÀN LƯU ĐẠI DƯƠNG 2.1. Hệ các phương trình thuỷ nhiệt động lực học biển Khi xây dựng các mô hình hoàn lưu đại dương, người ta cần quan tâm tới quy mô lớn, như vậy hệ các phương trình thuỷ nhiệt động lực học biển được thể hiện trong dạng toạ độ cầu. Các phương trình chuyển động ∂u u ∂u v ∂u ∂u tgϕ + + + w − uv − 2Ωw cos ϕ − ∂t a cos ϕ ∂λ a ∂ϕ ∂z a ∂p 1 1 − 2Ωv sin ϕ = − + F ρ. | Chương 2 CÁC MÔ HÌNH HOÀN LƯU ĐẠI DƯƠNG 2.1. Hệ các phương trình thuỷ nhiệt động lực học biển Khi xây dựng các mô hình hoàn lưu đại dương người ta cần quan tâm tới quy mô lớn như vậy hệ các phương trình thuỷ nhiệt động lực học biển được thể hiện trong dạng toạ độ cầu. Các phương trình chuyển động du u du v du du tgợ ----- ------ w uv - - 2Lìw cos ợ - dt a cos ợ dẢ a dợ dz a 2.1 1 dp 1 - -ilvsin ợ ------ --F p0 a cos ợdẰ p0 ỡ u dv v ỡ dv 2 tgợ --I----I w-u- 2Ou sin ợ Oaczlr---------- Po adợ Po ợ 2.2 ỡ u dw v ỡ dw --- w 2Ou cosợ dt a cos ợ dẰ a dợ dz 1 dp Po dz p1 g Fz Po Po Phương trình liên tục 1 du 1 d dw ------- --------- v cos ợ 0 a cos ợ dẰ a cos ợ dợ dz Phương trình khuyếch tán nhiệt ds u ds v ds ds 1 - --------- w - -------divJ s dt a cos ợ dẢ a dợ dz p0 Phương trình khuyếch tán muối dT u dT v dT dT 1 ------- ------- w -------divJ dt a cos ợ dẢ a dợ dz cp p0 2.3 2.4 2.5 2.6 trong đó các lực tác động 17 F dR 1 d ln 2 dR oợ - ợ cos -d 2.7 F Rợ a cos ợd- 1--- r a cos ợ dợ JRợ c sợ dz R tgợ a 2.8 J- _ dRz- 1 d i dR Fz p i - R cos ợ rzL a cos pd- a cos ợ dợ dz Với các thành phần ứng suất rối n n . dv __ d u Y R R_ p A -- cosợ I - I ợ ợ 0 L T a cosợd- adợ cosợ 2.9 2.10 R-z Rz Pó A du ÂWA I 2.11 Ztz a cos ợd - _ _ . dv dw I Ạ Rợ p0AH dv - - I 2.12 dz adợ 2 R-X - 3 p0 Et 1 z X 2.13 P0 AL f- v tgợ 1 p0 AL - -A A 2 a acoaợd- dz Rợợ - p0Et Pa Al 7 p0 al -A 2.14 3 2 adợ dz Rzz - p0 Et p0 A 7 2.15 3 dz và động năng rối _ 1-7 Et Y v 2 2.16 2 Với phép xấp xỉ thuỷ tĩnh phổ biển trong vật lý biển khi lÊ pg 2.17 dz có thể thể hiện áp suất p trong dạng các thành phần 18 2.18 z P Ả p z t Pa - gP0Z g Jpd 0 trong đó pa là áp suất khí quyển z là mực biển. Như vậy gradient áp suất theo phương ngang có thể viết V hP - gpo v z g Jv pl 0 Phương trình chuyển động có thể biến đổi về dạng 2.19 du u du V du du tgp . - ----- W - - uv - - 2Qv sinp dt a cos p dẰ a dọ dz a ỉ a cos pdẢ g z dp 1 - I---- dz FẢ p0 0 a cos pdẢ p0 dv u dv v dv dv 2 tgp . --- ------- -7 Wp- - u 2Qu sinp dt a .