Đang chuẩn bị liên kết để tải về tài liệu:
Vật lý đại dương ( ĐH Quốc Gia HN ) - Chương 2

Những định luật cơ bản về biến đổi các đặc trưng nhiệt động lực học đại dương Thứ nguyên của P trong hệ SI sẽ là N/m2. Độ lớn của lực mặt phụ thuộc vào định h-ớng của diện tích mà nó tác động lên. Để tránh điều đó, mật độ phân bố của lực này (để ngắn gọn ng-ời ta th-ờng gọi đơn giản là lực mặt) đ-ợc chiếu lên các mặt phẳng tọa độ. | Chương 2 NHỮNG ĐỊNH LUẬT cơ BẢN VỀ BIÊN Đổl CÁC ĐẶC TRƯNG NHIỆT ĐỘNG Lực HỌC ĐẠI DƯƠNG 2.1. Phương trình chuyển động của nước biển Nưốc ra khỏi trạng thái yên tĩnh và bắt đầu chuyển động dưối tác động của các lực khác nhau các lực đó được chia thành hai loại các lực thể tích hay các lực khối và các lực mặt. Loại thứ nhất quy ưốc gồm những lực tác động trực tiếp lên tất cả các nguyên tố của thể tích các lực trọng trường các lực điện từ V.V. Loại thứ hai là các lực trực tiếp ảnh hưởng tối bề mặt của thể tích khối lượng rồi sau đó sự ảnh hưởng này mối truyền vào sâu bên trong thể tích bằng cách thức nào đó. Loại này gồm các lực ma sát và áp suất giữa các thể tích chất lỏng. Khi nghiên cứu động lực học mtóc biển như một môi trường liên tục người ta không xem xét bản thân các lực thể tích mà là mật độ phân bô của chúng. Theo định nghĩa trong cơ học các môi trường hên tục mật độ phân bố của lực thể tích ỏ điểm o được hiểu là giói hạn của tỷ số giữa tổng hợp lực của các lực thể tích AF0 tác động lên các phần tử của thể tích bé Aư vối tâm nằm ở điểm o và khốĩ lượng của thể tích đó 61 F lim AF0 Aư . 2.1 Ai - 0 Thứ nguyên của F trong hệ SI sẽ là N kg hay m s2. Các lực mặt cũng được biểu diễn bằng mật độ phân bô của chúng p nhưng không theo thể tích mà theo bề mặt n p lim AP0 An . 2.2 n o Thứ nguyên của p trong hệ SI sẽ là N m2. Độ lốn của lực mặt phụ thuộc vào định hưống của diện tích mà nó tác động lên. Để tránh điều đó mật độ phân bô của lực này để ngắn gọn người ta thường gọi đơn giản là lực mặt được chiếu lên các mặt phẳng tọa độ. Từ thủy cơ học biết rằng hình chiếu như vậy được thể hiện bằng biểu thức Pdíl pxdnx PydIJy P dIJ 2.3 trong đó dl lx dlĩ dIJ - các hình chiếu của diện tích dn lên các mặt phẳng hệ tọa độ. Chúng còn có thể được biểu diễn qua diện tích này và côsin của các góc nghiêng vối các mặt phẳng hệ tọa độ Pdỉĩ Px cos w x dll Pv cos w y dll p_ cos w z dll. 2.4 ở đây n - pháp tuyến ngoài của diện tích. Từ đây suy ra p p cos n x Pv cos n y p_ cos n z . 2.5 .